-
0.06046 0.5389 0.7223 0.7222 0.8248
- 上一篇：基于燃气压力的引信保险机构设计
- 下一篇：简易平面波发生器及飞片冲击实验
模型2 0.7214 0.7214 0.7233 0.7239 0.7244
通过对表4.3中模型1和模型2的气动力参数计算结果进行分析，获得了两模型的升力系数、阻力系数和压心系数随攻角的变化曲线，见图4.2。
(a)升力系数随攻角变化曲线 （b）阻力系数随攻角变化曲线
（c）压心系数随攻角的变化曲线
图4.2升力系数、阻力系数和压心系数随攻角的变化曲线
从图4.2中可以看出，随着攻角的增大，两模型的升力系数和阻力系数都呈现出增大的趋势，但增大的趋势越来越小。模型1的阻力系数和升力系数总体上均大于模型2。另外，模型1的压心系数随着攻角的变化有较大幅度的变化，飞行性能不够稳定。而模型2的压心系数却变化不大，大约保持在0.7左右，这说明该模型的压心始终处于质心后面的位置。由于模型2的压心系数几乎不随攻角的变化而变化，可知模型2飞行性能是稳定的，适合在远距离条件下飞行。
根据空气中飞行体速度与距离的函数关系，由EFP总的阻力系数可以得出EFP的速度随着距离的变化函数关系为[63]:：
(4.8)
其中，V0为EFP的初速；ρ为空气密度；d为EFP杆部的直径；m为EFP的质量；C为轴向阻力系数。
采用(4.8)式计算模型1和模型2中的EFP在攻角为0°、飞行距离在100m下的速度分别为1481.18m/s和1913.94m/s，即速度降为3.08(m/s)/s和2.94(m/s)/s，两者的速度衰减均减小，而且相差不大。计算结果进一步说明了这两个模型的存速能力较强，保证了在远距离下的侵彻威力。
4.5 气动性仿真结果分析
利用式(4.9)到(4.10)对上述计算结果进行分析，获得了模型在不同攻角下的阻力和静稳定度，见表4.5。
阻力X：
(4.9)
升力Y：
(4.10)
其中，q为动压头，。
压心：
(4.11)
静稳定度Z：
(4.12)
其中为质心位置。
表4.4 不同攻角下升力、阻力和静稳定度的比较
0° 2° 4° 6° 8°
升力 模型1 1.23 23.0 45.1 142.2 246.5
模型2
-
ansys聚能装药与新型爆炸反...
-
Dynaform铝合金不规则盒件拉...
-
U形管件液压成形有限元分析和工艺研究
-
Dynaform拼焊半球件拉深成形...
-
T形三通管的液压成形工艺设计和优化solidworks
-
UG操纵架成形工艺及模具设计+CAD图纸
-
有限元法ABAQUS/CAE弹丸挤进过程分析
乳业同业并购式全产业链...
当代大学生慈善意识研究+文献综述
十二层带中心支撑钢结构...
杂拟谷盗体内共生菌沃尔...
中考体育项目与体育教学合理结合的研究
酸性水汽提装置总汽提塔设计+CAD图纸
河岸冲刷和泥沙淤积的监测国内外研究现状
大众媒体对公共政策制定的影响
电站锅炉暖风器设计任务书
java+mysql车辆管理系统的设计+源代码