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（2.4.12）
式中，
（2.4.13）
（2.4.14）
在上面的公式中，我们是将天线看作是传输线时的特性阻抗为Z0。
在一般情况下，G/Y0<<1,B/Y0<<1。这样，式（2.4.11）可以简化为：
（2.4.15）
在上面的式子中除βz=π/2之外其他情况都是能够成立的。由以上公式可知，如果我们想要获得不同的输入阻抗那么我们就只需改动我们选择的馈电点的位置。
若该天线的同轴线馈电方式像图2.3中表示的那样，我们可以将馈电点在L走向离辐射贴片两端的长度设为L1和L2，因此我们可以使用下式来表示馈电点位置的输入导纳值：
（2.4.16）
在上面的式子中，我们将天线看成是传输线时的特性阻抗为Z0=1/Y0；壁导纳为Yw=1/Zw，其值为：
（2.4.17）
我们可以用下面的式子表示在同轴线馈线端口位置的电抗：
（2.4.18）
因此输入阻抗公式为：
（2.4.19）
同样由以上公式可知，欲获得阻抗匹配，只需改变L1和L2，即移动同轴线馈电点的位置。
2.4.4 方向性系数
我们知道，微带天线的方向性系数我们可以通过方向性系数来得到，即：
（2.4.20）
2.5 单馈点矩形圆极化微带天线
通常情况下，微带天线的极化方式为线极化，但是也有特殊的情况，如果我们调整微带天线的实际尺寸，而且采取比较特殊的馈电方式，使它能够激励起两个正交模，如果这两正交模的幅度相等与此同时它们的相位差为90°，在这种情况下，就能够实现圆极化辐射。我们知道微带天线实现圆极化的馈电方法是多种多样的，常见的办法主要有单馈法、多馈法和多元法，在我的毕业设计中主要研究单馈点矩形圆极化天线。