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体提供了所需的剪切层夹带的质量的一部分。回流区的强度降低时，激波减弱，并且基本压力与质量注入的速率近似线性增加；该过程用于底排。过程二开始时，排气流率足以提供所有夹带过程所需的流体。在这个过渡点，再压缩激波强度被大大削弱，而底部压力达到最大值。排气率进一步增加时，产生伴流，喷嘴包含足够的动力使流穿透回流区。过程三是在排气率进一步增加时实现的，并最终导致冲击状态。排出的气体作为一个高度欠膨胀射流和底部压力随排气速率增加，这一过程不用于底排的应用。
2.3 底排药柱的燃烧定律
2.3.1 常用的燃速定律
底排药柱的燃烧速度是底排弹外弹道计算的重要参数，药柱燃烧物理模型的建立建立，才能根据燃烧理论建立药柱燃速表达式，但是目前还没有比较完整的药柱燃烧物理模型。许多模型都带有一定的假设条件，只能解决相应的问题。
几何燃烧定律：如果底排药柱的成分与物理化学性能都均匀一致，全部燃烧面同时点燃，并处于相同的燃烧条件下，则药柱将按平行层燃烧的规律逐层燃烧，即全部燃烧面同时点火平行层燃烧。假设在一定条件下，dt时间内，药柱固相燃烧表面沿法线方向推进de的距离，则定义药柱在此条件下的法线燃速 。实验与理论皆证明，当药剂的性质一定时，燃气压力是影响药剂燃速的重要因素，压力与燃速关系的数学表达称为燃速定律。常用的燃烧定律：
一、指数燃速定律
其表达式为
（2.1）
或 （2.2）
式中， 是药柱的法线燃速（mm/s）， 是燃速系数（mm/s），n是燃速压力系数， 是底排装置内压力（MPa）。
其中 的大小有实验确定，取决于药剂的性质、药柱的初温和底排装置内压力的范围。
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