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图2.1进气道气体压力波流动效应示意图
2.2 进气道能量损失
2.2.1 进气道总能量损失
不妨设发动机进气道内某单位质量流体质点的某一瞬时速度为 ，假设该质点在一段时间dt后移动的距离为ds，从纳文叶-斯托克斯(Navier-Stokes)方程可得出：
（2-1）
其中， 称为运动学粘性系数。
由此可计算出该单位质量微元体沿该流线路径运动的能量方程：
或 （2-2）
式中： 一一质量力的势函数对坐标的全微分；
一一压强对坐标的全微分；
一一粘性摩擦力所做的功。
图2.2一元流流管管体
设进气道管内气体流动为一文、定常、不可压缩，管道内的流动由有限个有效截面的流束组成，取出其中一段，如图2.2。 和 是截面 和 上的平均流速， 和 分别为进、出口处的压强， (i=l，2)是流体动能修正系数，根据不可压缩、一文定常的粘性流体流动的Bernoulli方程可得：
（2-3）
由此可得：不可压缩有粘气体的流体内部切应力摩擦功会做负功从而降低流体的机械能并且产生热量而增加内能，所以为克服流体粘性带来的阻力，需要降低总水头线。
但是由于空气质量比较轻，在实际流场中，空气位能变化基本是可以忽略不计的。如果截面 ，那么根据连续性方程 可知， ，倘若进口处流速分部比较均匀，那么可以认为 为主流向的瞬时速率