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2.1 Prony方法提取极点
2.1.1 传统Prony法的基本原理
根据SEM理论瞬态电磁波照射下目标的散射场可以表示成:
其中 为导体表面感应电流产生的散射场，当入射场完全通过目标以后，此物理光学场消失，紧接着时变场 成为与时间无关的常数，目标的后时谐振响应开始。
因此，散射场的后时部分可以简单的表示为:
以采样间隔 对散射场进行采样，得到的采样值为:
由于实际发射脉冲的频谱总是有限的，因此只能激励出目标的有限个极点。对于实际采用雷达接收机接收到的目标散射场可以简单的记为:
则2.4式可表示成： （2.5）
令 表示多项式:
则 是多项式 的根，即：
在（2.5）式中按顺序取2N+l个式子，各式的两端分别乘以系数a(2N一m)，再求和可得:
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