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式中，Z表示波导轴线方向， , 表示波导波长，t表示波导横向方向，即xy平面。假定波导为理想导体，波导内表面电流密度可以表示为：
(2.5)
式中，n表示波导内壁的单位法线矢量。根据以上公式可以推导出矩形波导传输 模时的场分布和表面电流分布。
2.2 缝隙的分类以及应用场合
把一根波导分在自由空间，在波导输入端输入信号，波导终端接匹配负载或短路。如果在波导宽边或窄边上切割一个窄的缝隙，其切断波导壁上的传导电流，在缝隙上产生电场，且对波导内壁电流产生扰动，并从波导内耦合部分电磁能量向自由空间辐射。随着缝隙切割在波导壁的位置不同，形成不同的缝隙形式。具体缝隙天线根据天线不同的用途和要求可以切割在波导的宽边或窄边上，也可以在沿经度方向切割，也可以有一定的倾角位置切割。
经常使用的缝隙形式有三种：
波导宽边偏移缝隙A
波导窄边倾斜缝隙B
波导宽边倾斜缝隙C
A、B形式的缝隙常用于向空间辐射能量，而C形式缝隙常用于波导间能量耦合。
本课题准备采用A形式的缝隙，天线主要用于辐射和接受能量。
2.3斯蒂文生的波导缝隙阻抗理论
缝隙的电参数：
缝隙等效导纳
缝隙谐振长度
缝隙偏置量
缝隙宽度源.自/751·论\文'网·www.751com.cn/
斯蒂文生的等效阻抗表达式
在缝隙电参数计算中有以下假设：
1、缝隙宽度较窄，及长度/宽度 ，而且缝隙长度为 , 为工作波长
2、缝隙上的电场分布近似于半个正弦波函数。
3、在波导中仅传播 模。
4、波导壁厚度近似为零，波导为良导体。
斯蒂文生利用波导的等效传输线理论及波导格林函数，取缝隙长度sl为 ，推导出了各种形式缝隙的归一化电导的计算式：